При проникновении в титан в процессах плавки, обработки и функционировании узлов и механизмов даже в обычных условиях водород оказывает как негативное влияние, например охрупчивание, так и положительное влияние, пластифицируя металл [1]. Иногда даже сверхпрочные сплавы, которые максимально противостоят водородному воздействию, подвержены водородному охрупчиванию. Во многих других случаях водород изменяет пластичность большинства металлов и сплавов [2, 3]. Процессы наводороживания сопровождаются образованием гидридов титана. Гидриды титана [4, 5] изучены достаточно подробно как в теоретическом плане, так и в целях практического применения. Например, они используются для хранения водорода [6] или в качестве материала для защиты от нейтронного облучения [7, 8], как водородсодержащие материалы с высоким в них содержанием водорода.
Известно, что по значениям коэффициента диффузии водорода оценивают скорости поглощения водорода и дегазации металла. Для строгого описания диффузии водорода в металлах исследуют закономерности взаимодействия атомов водорода как друг с другом, так и с металлической матрицей. Растворенный атом водорода является точечным дефектом кристаллической структуры, образующийся в результате перехода атома Н из внешней среды в междоузлие кристаллической решетки металла. Основной механизм диффузии водорода [10, 11] в металлах – междоузельный механизм, когда атом перемещается по междоузлиям решетки. Такая особенность связана с весьма малым атомным объемом водорода, а также с диссоциацией молекулы водорода (с небольшими энергиями активации) на отдельные атомы как при попадании в металл [12], так и на его поверхности. В нашей предыдущей работе [10] было показано, что миграцию водорода в титане можно исследовать методом измерения вихревых токов. Метод измерения термоэдс может служить альтернативным методом неразрушающего анализа наводороженных материалов.
Целью настоящей статьи является исследование процессов миграции водорода в титане методом измерения термоэдс в условиях значительного градиента концентрации водорода. Для создания резко неоднородного распределения водорода в титане наводороживание осуществляли из газовой фазы после предварительного нанесения на образец титана покрытия пленкой TiN. При этом часть пластины оставляли без покрытия, а напыление осуществляли на большую часть. Это позволило получить существенный градиент концентрации водорода в материале, так как водород практически не проникает через пленку TiN.
Материалы и методы исследования
Материалом для исследования служил сплав титана ВТ1-0. Сплав изначально содержал следующие компоненты [ % wt.]: 0,18 Fe; 0,1 Si; 0,07 C; 0,12 O; 0,01 H; 0,04 N. Образцы представляли собой пластинки толщиной 1,0 мм и площадью 400 мм2. Наводороживание осуществлялось по методу Сивертса [14] в течение 6 ч при давлении 0,5 атм после напыления образцов пленкой TiN.
Для осаждения тонких пленок TiN (1 нм – 1 мкм) использован метод магнетронного распыления, который позволяет получать покрытия без капельной фракции с высокими функциональными характеристиками при скоростях осаждения, сравнимых с методом дугового испарения. Для удаления различных типов загрязнений и оксидной пленки, сформированной на поверхности материала, использовалась ионная очистка. Очистка поверхности исследуемых образцов осуществлялась ионами аргона с использованием низкоэнергетичного ионного источника до осаждения покрытия. Нанесение пленки проводилось методом реактивного магнетронного распыления при потенциале смещения 510–520 вольт, мощности 200 ватт, давлении 0,12 Па и времени до 20 мин. Толщина пленки TiN составила от 2 до 2,6 мкм в различных частях образца. Удельное электрическое сопротивление образцов определяли при помощи четырехзондовой схемы измерений методом амперметра-вольтметра при комнатной температуре (рабочий ток –105 мкА) с использованием измерительного комплекса «KEIHLEY INSTRUMENTS». Величина электропроводности полученного покрытия равна (0,15–0,23 мОм см). Пленки TiN обладают рядом свойств: высокие значения твердости и упругости, температуры стойкости и химической инертности, высокие электро- и теплопроводность [13]. После насыщения образцов были проведены измерения концентрации водорода при помощи анализатора водорода RHEN602 фирмы LECO. Для сравнения результатов измерения содержания водорода применяли данные послойного содержания водорода. Термоэдс тестировалась и измерялась зондом из золота дифференциальным методом относительно эталонного образца из меди. Это обеспечивало высокую чувствительность и минимальные погрешности. Соединение исследуемого и эталонного образцов осуществлялось с помощью массивного медного блока, который подвергался регулируемому нагреву. Измерения для каждого образца проводились по 5 раз с поворотом его на 180 градусов для усреднения возможных неоднородностей структуры по площади. Площадь зонда равна 1 мм2. Термоэдс измерялась с точностью 1 мкВ, погрешность измерений из-за температурных нестабильностей не превышала 5 %. Для калибровки установки изучена также температурная зависимость термоэдс Сu (1,8 мкВ/К), Pt (-5,3 мкВ/К) относительно Ag (термоэдс 1,5 мкВ/К). Полученные значения термоэдс совпадают с известными данными с погрешностью не более 6 %.
Результаты исследования и их обсуждение
На рис. 1 показаны кривые сорбции водорода титанового сплава при гидрировании в газовой атмосфере в интервале температур 350–550 °С. Скорость сорбции водорода титанового сплава при разных температурах определялась из линейных областей сорбционных кривых: 0,15·10-4 мас. % / °С при 350 °С, 0,86·10-4 мас. % / °С при 450 °С, 1,55·10-4 мас. % / °С при 550 °С. Таким образом, увеличение температуры сопровождается увеличением скорости сорбции водорода.
Рис. 1. Кривые сорбции водорода титановым сплавом при гидрировании в газовой атмосфере при разных температурах
На рис. 2 приведен внешний вид образцов после напыления пленкой TiN.
Рис. 2. Образцы титана ВТ1-0, напыленные нитридом титана TiN: а – прямая сторона, б – обратная сторона
Температуру зонда изменяли в пределах от 20 до 70 °С. Данные измерений термоэдс представлены на рис. 3–5. Получено, что с течением времени максимум значения термоэдс начинает смещаться вдоль пластины. При этом значение максимума величины термоэдс постепенно уменьшается.
Известно [11], что электросопротивление пленки зависит от степени совершенства кристаллической структуры покрытия. При высокой концентрации дефектов происходит интенсивное рассеивание электронов проводимости. Ряд авторов указывают на взаимосвязь показателей электросопротивления и ориентации роста покрытий по кристаллографическим осям. Пленки TiN характеризуются значениями электропроводности в интервале (0,15–0,23 мОм см). Величина обусловлена количеством дефектов в покрытиях и должна учитываться при измерениях термоэдс. В табл. 1 приведено сравнение величины термоэдс с плёнкой TiN и без TiN. Можно видеть, что их величина незначительно изменяется после напыления.
Таблица 1
Значения термоэдс титана ВТ1-0 с плёнкой TiN и без TiN
|
Положение x, см (T = 62 °С) |
1 |
3 |
5 |
7 |
9 |
|
Термоэдс с плёнкой TiN, мВ |
0,14 |
0,135 |
0,143 |
0,141 |
0,14 |
|
Термоэдс без TiN, мВ |
0,142 |
0,138 |
0,14 |
0,139 |
0,142 |
Рис. 3. Изменение термоэдс в зависимости от времени (1 – x = 1 см, 2 – x = 5 см)
Из рис 3 видно, что значение термоэдс в точке x = 1 см увеличивается после наводороживания. В дальнейшем с течением времени значение термоэдс постепенно уменьшается. Однако её величина не возвращается к исходному значению. Возможно, что это связано с образованием гидрида в титане при наводороживании, что затрудняет процесс миграции водорода. Таким образом, можно получить конкретную зависимость между содержанием водорода в металле, скоростью миграции водорода и значением термоэдс. На рис. 4 показано изменение величины термоэдс с течением времени в различных точках титановой пластины. Значение термоэдс в точке наводороживания (x = 1 см) уменьшается со временем и сопровождается уменьшением содержания водорода вследствие миграции. В то же время для последующих точек (x = 3 см, 5 см) наблюдается увеличение термоэдс. После x = 6 см разница в результатах термоэдс стирается и практически равна значению термоэдс не наводороженного титана.
Рис. 4. Зависимость величины термоэдс от координаты положения зонда: 1 – после наводороживания через 5 ч, 2 – 30 ч, 3 – 75 ч; 4 – до наводороживания. Температура зонда равна 62 °С
Рис. 5. Зависимость величины термоэдс от координаты зонда по длине титановой пластины (1 – до наводороживания, 2 – начальное значение термоэдс наводороженной пластины, 3 – через 144 ч, температура зонда 62 °С)
Установлено, что площадь, образованная осью Х и кривой изменения термоэдс, пропорциональна содержанию водорода в пластине титана (рис. 5). Её величина изменяется с течением времени, что позволяет контролировать в динамике процесс миграции водорода в пластине.
В табл. 2 приведено распределение термоэдс в пластине титанa через 2160 ч. Из таблицы следует, что водород равномерно перераспределился по всей длине пластины. Отличие термоэдс до и после наводороживания титана равно 0,080 ± 0,005 мВ. То есть процесс миграции в данных условиях завершен по истечении 1800 ч.
Таблица 2
Распределение термоэдс в пластине титане через 3 месяца
|
Положение x, см |
1 |
3 |
5 |
7 |
9 |
|
До наводороживания, E, мВ |
0,141 |
0,138 |
0,142 |
0,141 |
0,140 |
|
Через 2160 ч, E, мВ |
0,151 |
0,149 |
0,150 |
0,155 |
0,153 |
Из соотношений термодинамики необратимых процессов известно, что при наличии градиента концентрации водорода на образце может наблюдаться так называемая диффузионная эдс, пропорциональная именно этому градиенту. Ее величина может быть определена по уравнению
∆φ = –ρZeD∆NH,
где D – коэффициент диффузии водорода в металле, Z – эффективный заряд атомов водорода, е – заряд электрона, Δφ – разность потенциалов, ρ – удельное электросопротивление, ΔNН – перепад концентрации атомов водорода между точками измерения термоэдс. Удельное электросопротивление, полученное в работе составляет в среднем около 5,2·10-9 Ом·м и зависит от координаты положения зонда. Содержание водорода в пластине титана после наводороживания равнялось 0,07 мас. %. Таким образом, вычисленное значение коэффициента диффузии равно 4,1·10-14 м2·с-1. Это значение соответствует значению коэффициентов диффузии в работах [6, 10].
Измерение термоэдс в пластине титана показывает, что ее равномерное распределение по всей длине в 10 см достигается через 2200 ч.
Заключение
Исследован процесс миграции водорода в титановом сплаве методом измерения термоэдс. Значения термоэдс лежат в интервале от 0,008 мВ до 0,300 мВ при погрешности измерения ± 0,005 мВ. Показано, что по величине изменения термоэдс по координате и во времени можно судить о миграционных процессах водорода в титановых сплавах. Комплекс изотерм существенно расширяет информационную базу метода измерения процессов наводороживания для целей неразрушающего контроля материалов. Метод может быть легко распространен на другие металлы при наличии номограмм. Кроме того, можно фиксировать неоднородность расположения гидридов в титане, образование зерен, их формы, расположения по площади наводороженного металла.
Библиографическая ссылка
Сюй Ш., Ларионов В.В. ИССЛЕДОВАНИЕ НЕОДНОРОДНО НАВОДОРОЖЕННОГО ТИТАНА МЕТОДОМ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕРМОЭДС // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. – 2019. – № 2. – С. 33-37;URL: https://applied-research.ru/ru/article/view?id=12666 (дата обращения: 20.04.2024).