Высокий уровень развития колебательно-вращательной спектроскопии молекул позволяет адекватно описывать полученную экспериментальную информацию и предсказывать свойства спектров молекул в других, отличных от исходных, спектральных диапазонах. Колебательно-вращательные спектры высокого разрешения дают наиболее полную и надежную информацию о характере внутримолекулярных взаимодействий, состояниях и свойствах молекул. Анализ спектров позволяет определить систему уровней энергии молекулы и найти спектроскопические постоянные. Зная уровни энергии, можно определить точные значения межатомных расстояний, частот колебаний и силовых постоянных, энергий диссоциации и других величин, характеризующих свойства многоатомных молекул.
Идентификация спектра объясняет происхождение каждой линии спектра, то есть, указывает между какими состояниями происходит переход, соответствующий данной линии. Таким образом, регистрируя и анализируя спектры молекул, можно получить информацию об ее энергетических уровнях. Положение уровней, в свою очередь, определяется физическими свойствами молекул. Таким образом, целью данной работы являлся анализ полосы ν7 молекулы C2D4 и определение спектроскопических постоянных гамильтониана, описывающего вращательную структуру исследуемой полосы.
Знание спектроскопических свойств молекулы этилена является важным для многочисленных задач физической химии (кинематики химических реакций, определения внутримолекулярных потенциальных функций различный органических молекул), астрофизики (он был найден в атмосферах планет-гигантов), атмосферной оптики (он участвует в процессах генерации озона) и многих других областей науки. В частности, этилен играет важную роль в промышленности, а также является фитогормоном. Этилен – самое производимое органическое соединение в мире.
Общая характеристика молекулы C2D4
В данной работе проводится исследование колебательно-вращательного спектра молекулы C2D4 в спектральном диапазоне от 620–850 см-1.
Этилен – это бесцветный горючий газ со слабым запахом, который является простейшим алкеном (олефином). Содержит двойную связь и поэтому относится к ненасыщенным соединениям (рис. 1).
Молекула C2D4 является молекулой типа асимметричного волчка, группа симметрии данной молекулы изоморфна точечной группе симметрии D2h [2]. Эта группа имеет восемь неприводимых представлений, характеры которых представлены в табл. 1 [2].
Рис. 1. Равновесная конфигурация молекулы C2D4
Таблица 1
Типы симметрии и характеры неприводимых представлений молекулы C2D4.
|
E |
|
|
|
i |
C2(z’) |
C2(y’) |
C2(x’) |
||
|
Ag |
1 |
1 |
1 |
1 |
1 |
1 |
1 |
1 |
q1, q2, q3 |
|
Au |
1 |
-1 |
-1 |
-1 |
-1 |
1 |
1 |
1 |
q4 |
|
B1g |
1 |
1 |
-1 |
-1 |
1 |
1 |
-1 |
-1 |
q5, q6 |
|
B1u |
1 |
-1 |
1 |
1 |
-1 |
1 |
-1 |
-1 |
q7 |
|
B2g |
1 |
-1 |
1 |
-1 |
1 |
-1 |
1 |
-1 |
q8 |
|
B2u |
1 |
1 |
-1 |
1 |
-1 |
-1 |
1 |
-1 |
q9, q10 |
|
B3g |
1 |
-1 |
-1 |
1 |
1 |
-1 |
-1 |
1 |
|
|
B3u |
1 |
1 |
1 |
-1 |
-1 |
-1 |
-1 |
1 |
q11, q12 |
В данной молекуле возможны переходы только трех типов: с основного колебательного состояния (симметрия Ag) на колебательные состояния симметрии B1u, B2u или B3u. Переходы в верхние колебательные состояния Au-типа запрещены симметрией и могут проявляться в спектре только из-за резонансов типа Ферми и Кориолиса [1, 4].
Выделяют следующие типы полос:
B1u ← Ag это полосы c-типа с правилами отбора ΔJ=0, ±1, Ka – нечетные, Kc – четные
B2u ← Ag это полосы b-типа с правилами отбора ΔJ=0, ±1, Ka – нечетные, Kc – нечетные
B3u ← Ag это полосы a-типа с правилами отбора ΔJ=0, ±1, Ka – четные, Kc – нечетные.
Из вышесказанного следует, что исследуемая полоса ν7 является полосой с-типа.
Для анализа экспериментальных данных была использована модель колебательно-вращательного эффективного гамильтониана, полученная на основе использования свойств симметрии. Данная модель гамильтониана учитывает наличие резонансных взаимодействий и имеет следующий вид [3]:
(1)
где суммирование ведется по всем колебательным состояниям.
Одной из проблем в описании молекулярных спектров остается область сильных резонансов, колебательно-вращательный анализ которых дает статистические показатели хуже по сравнению с нерезонансными областями или областями слабых резонансов. Ферми тип резонансов связывает колебательные уровни одного типа симметрии, Кориолисов тип резонансов связывает вращательные подуровни колебательных уровней разных типов симметрии.
Исходя из вышесказанного, диагональные блоки в гамильтониане (1), описывающие вращательную структуру невозмущенных колебательных состояний, имеют вид оператора Уотсона [5]:
(2)
где 
, 
и 
– компоненты углового момента в системе координат связанной с молекулой; 
– эффективные вращательные постоянные, связанные с колебательными состояниями 
; 
– центр полосы; 
,… – параметры центробежного искажения различного порядка.
Можно показать, что оператор типа резонанса Ферми имеет вид:
(3)
Три оператора взаимодействия типа Кориолиса:
(4)
(5)
(6)
где 
, i = 1, 2, 3.., и имеет вид:
(7)
Спектр высокого разрешения молекулы C2D4 в диапазоне 620 – 850 см-1
В данном исследовании на основе медели, описанной выше, был выполнен колебательно-вращательный анализ в спектральном диапазоне 620–850 см-1, где расположена полоса ν7. Экспериментальные спектры высокого разрешения были зарегистрированы в Техническом университете Брауншвейга, Германия, на Фурье спектрометре Bruker-120 HR при температуре 300 К с разрешением 0,002 см-1 при разных давлениях 0,08 мбар и 1,5 мбар и эффективной длине пути поглощения 4 метра. В силу чрезвычайной слабости исследуемой полосы поглощения, спектр регистрировался в течение 54 часов. Полученный в результате экспериментальной регистрации спектр полосы ν7 показан на рис. 2.
Исследуемое колебательное состояние v7 имеет симметрию B1u. Правила отбора определяются следующим образом: ΔJ = 0, ± 1; ΔKa = ± 1; ΔKc = 0. Как показал анализ, при рассмотрении данного состояния можно пренебречь резонансными взаимодействиями.
В результате анализа спектра, который проводился методом комбинационных разностей, традиционно используемым в колебательно-вращательной спеткроскопии, нами было проинтерпретировано более 4000 линий поглощения полосы ν7, из которых были определены более 800 колебательно-вращательных энергий состояния (v7=1). В качестве иллюстрации в табл. 2 приведена небольшая часть полученных результатов.
Рис. 2. Экспериментально зарегистрированный спектр молекулы C2D4 в диапазоне 620–850 см-1
Таблица 2
Фрагмент списка величин энергетических уровней, определённых в результате исследования спектра поглощения ν7 молекулы C2D4 (в см-1)
|
J |
Ka |
Kc |
E |
N |
Δ×10-4 |
J |
Ka |
Kc |
E |
N |
Δ×10-4 |
|
1 |
0 |
1 |
721,0661 |
2 |
4 |
3 |
1 |
3 |
728,86416 |
2 |
1 |
|
1 |
1 |
1 |
722,80036 |
2 |
3 |
3 |
1 |
2 |
729,8624 |
3 |
2 |
|
1 |
1 |
0 |
722,97365 |
2 |
2 |
3 |
2 |
2 |
734,84251 |
3 |
1 |
|
2 |
0 |
2 |
723,64719 |
2 |
1 |
3 |
2 |
1 |
734,89858 |
3 |
0 |
|
2 |
1 |
2 |
725,2325 |
2 |
6 |
3 |
3 |
1 |
743,96469 |
3 |
1 |
|
2 |
1 |
1 |
725,73228 |
3 |
0 |
3 |
3 |
0 |
743,96514 |
2 |
2 |
|
2 |
2 |
1 |
730,95515 |
3 |
1 |
4 |
0 |
4 |
732,5628 |
2 |
1 |
|
2 |
2 |
0 |
730,96622 |
2 |
2 |
4 |
1 |
4 |
733,69344 |
2 |
2 |
|
3 |
0 |
3 |
727,4898 |
3 |
1 |
4 |
1 |
3 |
735,35497 |
3 |
1 |
Таблица 3
Вращательные и центробежные параметры полосы ν7 молекулы C2D4 (в см-1)
|
Параметр |
ν7 |
|
E0 |
719.77091(2) |
|
A |
2.435775(5) |
|
B |
0.735219(2) |
|
C |
0.564495(8) |
|
ΔK×104 |
0.2155(3) |
|
ΔJK×105 |
0.2841(7) |
|
ΔJ×106 |
0.7900(2) |
|
δK×105 |
0.3516(4) |
|
δJ×106 |
0.1992(2) |
|
HK×109 |
0.92(3) |
|
HJ×1010 |
-0.15(7) |
На основе приведенных выше значений энергий была решена обратная спектроскопическая задача, позволившая получить набор параметров, приведенных в табл. 3. Полученные параметры позволяют воспроизводить экспериментальную информацию с точностью, сопоставимой с экспериментальной.
Библиографическая ссылка
Фомченко А.Л., Чжан Ф., Литвиновская А.Г., Замотаева В.А., Кривчикова Ю.В. АНАЛИЗ КОЛЕБАТЕЛЬНО-ВРАЩАТЕЛЬНОГО СПЕКТРА ПОЛОСЫ ν7 МОЛЕКУЛЫ C2D4 // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. – 2015. – № 6-1. – С. 60-64;URL: https://applied-research.ru/ru/article/view?id=6843 (дата обращения: 20.04.2024).