Часто возникает необходимость обеспечить помещение от нежелательного электромагнитного излучения. Проводить экспериментальное исследование материала на эффективность защиты занимает много времени довольно дорогостоящее мероприятие.
Поэтому с целью выбора материала для оптимальной защиты от электромагнитного излучения было проведено моделирование ситуации излучения плоскими электромагнитными волнами в наиболее распространенном диапазоне частот от 6 до 13 ГГц в системе Macrowave Studio [2].
Система установки измерения потерь без образца представляет собой систему из двух конических рупоров , необходимую для калибровки измерений. Схема установки с образцом приведена на рис. 1.
Рис. 1. Установка для измерения потерь с образцом
Плоская электромагнитная волна распространяется между двумя рупорными антеннами [1], и помещая между антеннами образец разной толщины и с разными электрофизическими параметрами, по значению элемента матрицы рассеяния S21, можно оценить потери в материале.
1. Моделирование образцов с разными характеристиками
Образец поглощает и рассеивает электромагнитное поле, тем самым обеспечивая защиту от излучения. Меняя толщину образца, получим зависимость потерь в материале от его толщины. Эта зависимость показана на рис. 2 и при фиксированной диэлектрической проницаемости и тангенсе диэлектрических потерь tgδ.
Как видно из предыдущих рисунков , потери сначала нарастают почти по линейному закону, а затем растут очень медленно. Значит можно выбрать оптимальную толщину (порядка 0,5 м) .
Полная зависимость потерь от tgδ показана на рис.3, а потери до tgδ=0,08 на рис. 4. Результаты моделирования показывают, что потери в зависимости от tgδ сначала возрастают (tgδ=0,065), а затем tgδ практически не влияет на величину потерь.
Варьируя толщину материала и тангенс диэлектрических потерь, можно подобрать оптимальный по габаритам и цене материал для защиты помещения от электромагнитного излучения.
Рис. 2. Зависимость потерь в материале (дБ) от его толщины (мм) при фиксированной диэлектрической проницаемости и тангенсе потерь
Рис. 3. Зависимость потерь (Дб) от тангенса угла потерь при фиксированной диэлектрической проницаемости и толщине образца (полная картина, по оси абсцисс тангенс потерь)
Рис. 4. Зависимость потерь (Дб) от тангенса угла потерь при фиксированной диэлектрической проницаемости и толщине образца (частичная картина)
Рис. 5. Зависимость сдвига максимума потерь по частоте (ГГц) от толщины образца (мм) при фиксированной тангенсе угла потерь диэлектрической проницаемости
Как показано на рис. 5 для каждой толщины образца есть свой максимум потерь в зависимости от частоты. Из этого рисунка видно, что зависимость носит волнообразный характер. Характеристика, показанная на рис. 5, позволяет вносить еще одну вариацию для выбора оптимальной защиты от промышленного и радиотелевизионного электромагнитного облучения.
Была исследована зависимость потерь электромагнитного излучения от диэлектрической проницаемости ε. Можно сделать вывод, что потери мало зависят от значения диэлектрической проницаемости. Однако следует заметить, что потери все же немного возрастают с увеличением ε.
2. Экспериментальное измерение потерь в образце
С целью подтверждения адекватности результатов моделирования были проведены экспериментальные измерения потерь в известном образце. Измерения проводились амплитудно-фазовым методом, диэлектрическая проницаемость и тангенс диэлектрических потерь образца были известны.
Потери при известном отношении падающей Рпад и прошедшей волны Рпр находится по формуле
.
На рис. 6 приведены кривые зависимости потерь смоделированных – сплошная линия и экспериментальных – штриховая линия.
Рис. 6. Зависимость потерь (в Дб) по оси ординат от частоты (ГГц) по оси ординат: смоделированная кривая – сплошная линия; экспериментальная кривая – штриховая линия
Как видно из графиков смоделированные и измеренные кривые близко расположены друг к другу. Это подтверждает адекватность моделирования потерь и практических измерений.
Выводы
Можно заметить, что при толщине любого материала защита от электромагнитных потерь значительно возрастает при толщине стенок более 30 см. С хорошим эффектом можно использовать мраморную крошку или обыкновенный строительный кирпич.
Хорошо защищает от электромагнитного излучения прокладки из гетинакса и, особенно, текстолита. Значительно менее эффективны керамит и полистирол. Не очень эффективно обеспечивает защиту от электромагнитного излучения стекло. В два раза более хорошую защиту обеспечивает дерево. Особенно хороши, в этом смысле, бук и пихтовые деревья.
Полученные выше результаты можно аппроксимировать и на более высокие частоты.
Таким образом, опираясь на настоящую работу, можно для различного диапазона и требований к уровню защиты от электромагнитного излучения выбрать оптимальный по цене и габаритам материал.
Библиографическая ссылка
Ложкин Л.Д., Солдатов А.А., Вороной А.А. МОДЕЛИРОВАНИЕ ЗАЩИТЫ ПОМЕЩЕНИЙ ОТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОТЕРЬ В СРЕДЕ ПРОЕКТИРОВАНИЯ MICROWAVE STUDIO // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. – 2016. – № 8-1. – С. 21-24;URL: https://applied-research.ru/ru/article/view?id=9915 (дата обращения: 18.04.2024).